EnergyScience.ru - Альтернативная энергия

WILLIAM BARBAT. ИНДУКТИВНЫЕ ФОТОНЫ

US Patent Application №2007/0007844
Self-Sustaining Electric-Power Generator Utilizing Electrons of Low Inertial Mass to Magnify Inductive Energy
William N. BARBAT

В некоторых фотопроводниках и легированных полупроводниках излучается всего лишь небольшая часть всей совокупности индуктивных фотонов, при воздействии на материал и ускорении, вызывающем текучесть, электронов малой массы. Это происходит вследствие малой плотности фотопроводящих электронов малой массы в материале. В таком случае, излучение индуктивных фотонов, проходящее сквозь материал, можно эффективно захватить нормальными свободными электронами проводимости в металлической полоске, соприкасающейся с материалом, или вставленной внутрь его. Ускорение нормальных свободных электронов в металлическом проводнике создает электрическое поле, которое помогает ускорить фотоэлектроны малой массы. При выборе фотопроводящего материала для изготовления усиливающей катушки необходимо обратить внимание на потенциальное усиление энергии, осуществляемое электронами малой массы фотопроводника n-типа или p-типа. Другие важные факторы – это количество электронов малой массы в фотопроводнике при данном количестве освещения и фактическая электропроводность материала. В некоторых полупроводниках для освобождения электронов малой массы используется альфа-излучение. Второй электрон относительно малой массы был освобожден из окиси меди под действием альфа-излучения вместе с внешним электроном меди в ходе опытов Леймера (1915 г.), поскольку измеренное усиление энергии превысило усиление, рассчитанное на основании циклотронного резонанса CuO, которое наиболее вероятно относится только к массе внешнего электрона. В усиливающих катушках могут использоваться и другие фотопроводящие смеси и элементы. Например, электроны проводимости кремния обладают коэффициентом усиления, равным 15x. Среди фотопроводников, обладающих очень высоким коэффициентом усиления можно назвать арсенид галлия, фосфид индия, антимонид галлия, диарсенид кадмия-олова и арсенид кадмия, расчетные коэффициенты усиления которых находятся в диапазоне от 200x до 500x, а также селенид ртути (1100x), арсенид индия (2000x), теллурид ртути (3400x), и антимонид индия (5100x).

Еще один важный принцип данной спецификации, открытый заявителем, заключается в том, что передача энергии посредством электрической индукции работает также как и передача энергии посредством широковещания и приёма колеблющихся радиосигналов. В обоих случаях сообщается поперечная сила, она уменьшается подобно расстоянию, а действия экранирования и отражения являются идентичными. Поскольку радиосигналы сообщаются посредством фотонов, заявитель считает, что индуктивная сила также передается посредством фотонов. Излучение новообразовавшихся индуктивных фотонов происходит, когда ускоренный заряд претерпевает изменения в ходе ускорения. Индуктивное излучение наблюдается, когда ускорение электрических зарядов меняет свое направление, как в рентгеновском тормозном излучении, линейном генераторе Герца (и всех других радиовещательных антеннах) и во всех катушках, передающих переменный ток.

Аналогичным образом, когда электрические заряды движутся по кривой траектории вследствие непрерывно изменяющегося центростремительного ускорения, индуктивные фотоны излучаются непрерывно. Сюда относится излучение, испускаемое электронами, вращающимися вокруг атомного ядра (излучение Лармора) и электронами проводимости, проходящими через проволочную катушку, независимо от стабильности тока. Кругообразно выработанные индуктивные фотоны возбуждают круговое движение (диамагнетизм) в свободных электронах, расположенных вблизи от оси движения по окружности электрона.

И в случае обратного, и в случае центростремительного ускорения, индуктивные фотоны передают свободным электронам силу, поперечную траектории распространения фотонов. Как заявили Лапп и Эндрюс (1945): «Фотоны малой энергии вырабатывают фотоэлектроны под прямым углом к траектории их движения…». Эта самая, действующая под прямым углом сила, не имеющая непосредственной обратной силы, распространяется и на все электроны проводимости, ускоренные посредством фотонов малой энергии.

Поперечная сила, которую индуктивно генерируемые фотоны передают свободным электронам, противоположна направлению синхронного движения основного заряда, создающего излучение. Это можно продемонстрировать на примере индуцированного тока Фарадея, который является противоположным по отношению к индуктирующему току, а также на примере диамагнетично возбужденного кругового движения, которое является противоположным вращению электронов в катушке, порождающей его. Колеблющийся поток электронов в витке проволочной катушки возбуждает силу, действующую в противоположном направлении на электроны проводимости смежных витков того же провода, вследствие чего наблюдается явление самоиндукции. Энергия, передающаяся посредством фотонов является кинетической, а не электродинамической. Индуктивно излученные фотоны малой энергии, световые и рентгеновские лучи не преломляются электрическим или магнитным полем из-за нейтрального заряда фотонов. Нейтрально заряженные фотоны также не несут с собой электрическое или магнитное поле. Фотонное излучение образуется при изменении ускорения электрического заряда, таким образом, оно имеет электрокинетическое происхождение, которое включает в себя силу действия магнитного поля только в особых случаях. Учитывая эти факты, заявитель использует термин «электрокинетический» спектр, вместо термина «электромагнитный» спектр.

Точное определение массы электронов в твердых материалах стало возможным благодаря циклотронному резонансу, который еще называют диамагнитным резонансом. Диамагнитная сила, порождаемая постоянным потоком электронов в проволочной катушке, заставляет свободные электроны полупроводника двигаться по круговой орбите различного радиуса, но при определенной угловой частоте. Эта частота относится только к индуктивной силе и массе электрона. В то же время, под действием относительной скорости между потоком электронов в катушке и электронами проводимости, возникает отталкивающая магнитная сила, заставляющая свободные электроны полупроводника двигаться по спиральной траектории на некотором расстоянии от катушки, а не по плоскостной орбите. Чтобы определить массу такого электрона, необходимо знать только два показателя: циклотронную частоту, которая резонирует с частотой кругового движения электрона, и значение индуктивной силы, которое определяется током и размерами катушки. Поскольку одновременно образующееся магнитное поле определяется теми же параметрами, его измерение служит в качестве заменителя для индуктивной силы.

Поскольку измеренная масса электронов проводимости меньше нормальной, то было придумано сложное объяснение этого факта, чтобы отстоять константность массы электронов в поддержку теории Гельмгольца. Якобы на электроны с нормальной массой действует сила, получаемая из вибрационной энергии волны колебаний решётки кристаллов (в чем заключается акт самоохлаждения), заставляющая их двигаться быстрее ожидаемого по круговой траектории, создавая видимость того, что они обладают массой, меньшей нормальной массы электронов. В этом объяснении электрон считается размытой волной, а не частицей, что опровергается явлением, которое описали А.Комптон и С.Аллисон (1935), когда электроны отскакивают подобно бильярдным шарам при столкновении с квантом излучения.

Теория эффективной массы предполагает, что большая линейная скорость обусловлена ускорением, переданным электронам с нормальной массой «продольной волной» в направлении движения электронов, сообщенного внешней силой. Поскольку источником этой «продольной волны» также считаются вибрации кристаллической решетки, теория эффективной массы полагается на реверсирование энтропии, нарушая второй закон термодинамики.

Отсутствует разумное объяснение воздействия направленной энергии, поступающей из любого источника и передающей электронам проводимости в полупроводниках аномально большую скорость. Поэтому работа вариантов устройства, описанных в этом документе, основана на предположении, что электроны имеют свойства частиц и обладают малой инерциальной массой и на них не действуют какие-либо особые силы. Это предположение поддерживается утверждением Бреннан (1999), что «сложную проблему электрона, движущегося в кристалле под воздействием периодического, но сложного потенциала, можно упростить до элементарной свободной частицы с измененной массой». Пониженной массе электрона был присвоен термин «эффективная масса» (обозначающаяся m*), обозначающий, что эта масса не является истинной. Термин «эффективная» в данном документе считается излишним по отношению к истинной инертной массе, но «эффективная масса» всё же имеет отношение к сетевому движению орбитальных пустот или «дыр» в направлении, противоположном направлению движения электронов с малой массой.

В соответствии со вторым законом Ньютона F=ma, электрон с малой массой получает большее ускорение, и обладает большей скоростью под воздействием данной силы, чем электрон с нормальной массой. Скорость и кинетическая энергия, сообщенные посредством силы электрически заряженному телу, определяются инертной массой тела без учёта заряда. В отличие от них, магнитная сила и энергия, вырабатываемые в поперечном направлении из скорости, определяются электрическим зарядом, без учёта массы. Меньшая масса позволяет телу развивать большую скорость под воздействием данной силы. Следовательно, магнитная сила, вырабатываемая зарядом с этой большей скоростью, будет большей, чем при нормальных обстоятельствах с приложением того же количества силы. Это позволяет электронам, обладающим меньшей массой, генерировать магнитную силу, большую, чем применяемая сила.

Также количество энергии индуктивного излучения, исходящей от ускоренных электронов, имеет отношение к заряду электрона, без учёта его массы. Согласно уравнению Лармора (1900 г.) энергия индуктивного излучения увеличивается с квадратом ускорения электрона, в то время как ускорение обратно пропорционально отношению меньшей массы электрона к его нормальной массе. Поэтому увеличенное ускорение электронов, имеющих малую массу, обеспечивает вторичное излучение усиленной энергии индуктивных фотонов при коэффициенте усиления, пропорциональном обратному квадрату массы электрона.

Электроны приобретают или теряют массу благодаря фотонам, чтобы отвечать требованиям отдельных орбит вращения вокруг ядра, поскольку каждая орбита определяет специфическую массу электронов. В металлах, где электроны проводимости двигаются как газ, можно предположить, что они возьмут на себя поддержание нормальной массы свободных электронов. Но наибольшая траектория свободного прохода электрона между столкновениями в большинстве проводящих металлов составляет примерно 100 межатомных расстояний (Попс, 1997 г.), таким образом, электроны проводимости, по-видимому, время от времени опять попадают на орбиту и вследствие этого восстанавливают свою особую массу.
По мере того, как электроны проводимости переходят от одного типа металла к другому, они либо получают, либо теряют тепловые фотоны, чтобы регулировать свою массу в соответствии с различными требованиями орбит. В схеме, которая включает в себя два разнородных металлических последовательно расположенных и соприкасающихся между собой проводника, поток электронов проводимости в одном направлении вызывает излучение тепловых фотонов в месте контакта, в то время как поток электронов в обратном направлении вызывает охлаждение в месте контакта вследствие поглощения электронами проводимости внешних тепловых фотонов (эффект Пельтье). Если вместе с металлом используется полупроводник, электроны проводимости которого обладают значительно меньшей массой, чем электроны металла, в месте контакта наблюдается значительно больший нагрев или охлаждение.

Джон Бардин (1941 г.) сообщил, что (эффективная) масса сверхпроводящих электронов в низкотемпературных сверхпроводниках всего лишь в 10-4 раз больше массы нормальных электронов. Это проявляется, когда сверхпроводящие электроны получают ускорение и достигают значительно большей круговой скорости, чем нормальные диамагнитно возбужденные токи Фуко, что влечет за собой возбуждение огромной магнитной силы, способной поднять тяжелые магнитные объекты. Электроны, масса которых в 10-4 раза больше нормальной массы, по-видимому, лишены (или почти лишены) включенной массы фотонов, поэтому можно сделать вывод, что нормальные электроны обладают примерно в 104раза большей включенной массой фотонов, чем собственная масса электронов.

Способ, посредством которого масса фотонов включается или извлекается из электронов, можно вывести из известной информации. Основываясь на томсоновском сечении рассеяния, классический радиус нормального электрона составляет 2,8×10-15 см. Если электрон имеет равномерный по всему радиусу заряд, окружная скорость электрона значительно превысит скорость света, чтобы обеспечить наблюдаемый магнитный момент. Демельт (1989 г.) определил, что радиус вращающегося заряда, который наделяет электрон магнитными свойствами, равен примерно 10-20 см. Это очевидное несоответствие можно объяснить, если предположить, что электрон является полой оболочкой (что объясняет ничтожно малую массу электрона по сравнению с его большим радиусом) и что отрицательный заряд оболочки не является источником магнитного момента.

Давно известно, что фотон делится на отрицательно заряженный ион (электрон) и положительно заряженный ион (позитрон), каждый из которых обладает одинаковым зарядом с противоположным знаком. Электроны и позитроны могут объединяться в электрически нейтральные фотоны, поэтому очевидно, что фотоны состоят из положительно и отрицательно заряженных ионов. Два иона, вращающиеся вокруг друг друга, вырабатывают фотонные волны. Единственный размер иона фотона, который может существовать как отдельная сущность, имеет либо положительный, либо отрицательный заряд, между тем как ионы могут обладать гораздо меньшим или гораздо большим зарядом и массой при объединении в фотоны, при условии, что два иона имеют равный заряд и массу. Объединенные в фотон два иона, по-видимому, притягиваются настолько сильно, что их объем становится значительно меньше по сравнению с объемом отдельных сущностей. Когда дипольный фотон входит в оболочку электрона, его отрицательно заряженный ион стремится к центру оболочки под действием силы отталкивания Кулона, в то время как положительно заряженный ион фотона равномерно притягивается отрицательным зарядом оболочки во всех направлениях. Отрицательно заряженные ионы фотона, вероятно, объединяются в единую сущность в центре электрона, в то время как положительно заряженные ионы вращаются вокруг центральных отрицательно заряженных ионов, чтобы удержать кинетический момент фотона. Высокая окружная скорость этой вращающейся массы фотонов способствует отделению некоторых частиц от фотона и выходу их из оболочки электрона с той же скоростью, с которой они вошли в него, например, со скоростью света. Вращение положительного заряда фотона по малому радиусу Демельта вероятней всего является причиной магнитного момента, наблюдаемого в электронах с нормальной массой.
Освобожденные электроны проводимости с малой массой в собственных полупроводниках (которые также являются фотопроводниками по своей природе) и в легированных полупроводниках больше защищены от приобретения массы из-за внешних тепловых фотонов благодаря теплоизоляционным свойствам полупроводников. В противоположность, электроны, обладающие чрезвычайно малой массой, попадающие в теплопроводящие металлы быстро набирают массу благодаря внешним тепловым фотонам. Сверхпроводящие электроны с чрезвычайно малой массой защищены от приобретения массы из-за внешних тепловых фотонов благодаря существованию криогенных условий, но они восприимчивы к внутренним тепловым фотонам, созданным чрезмерной индукцией. Электроны проводимости металлов, как правило, передвигаются группами со скоростью дрейфа, равной менее одного миллиметра в секунду, хотя скорость электрических воздействий достигает скорости света. (Фотоны, по-видимому, также вовлечены в движение электрической энергии в металлических проводниках). Что же касается электронов проводимости, обладающих малой массой, то они двигаются отдельно друг от друга с чрезвычайно большими скоростями в сверхпроводниках и полупроводниках. Бреннан (1999 г., с. 631) рассчитал, что скорость дрейфа определенного электрона, движущегося в полупроводнике, составляет один микрометр в 10 пикосекунд, что равноценно примерно 100 километрам в секунду. Концентрация электронов проводимости в металлах равна количеству атомов, в то время как в полупроводниках количество свободных электронов малой массы может значительно отличаться от определенного количества полученного фотонного излучения. Поскольку величина электрического тока является совокупностью вовлеченных электронов умноженной на их соответствующие скорости дрейфа, ток, вырабатываемый небольшой группой фотопроводящих электронов, движущихся с большой скоростью, может превышать ток, вырабатываемый большим количеством электронов проводимости, движущимися с малой скоростью в металле.

Общая особенность собственных полупроводников заключается в том, что они становятся фотопроводящими соразмерно с количеством бомбардировок фотонной энергией, имеющей определенную частоту (или диапазон частот) и высвобождающей электроны до определенного предела. Количество бомбардировок определенной длиной волны (что эквивалентно частоте) увеличивается наряду с другими фотонными длинами волн по мере повышения температуры окружающей среды, т.е. по мере увеличения площади под действием кривой излучения абсолютно черного тела Планка. Следовательно, проводимость полупроводников продолжает расти с увеличением температуры, и падать почти до нуля при низких температурах, если только не начнут проявляться свойства сверхпроводимости.

Как показал опыт по усилению энергии, проведенный Леймером (1915 г.), одна высокоэнергетическая альфа-частица способна высвободить огромное количество электронов малой массы в тонкопленочном полупроводнике. Огромное количество сверхпроводящих электронов приводится в движение под действием излучения индуктивных фотонов. И наоборот, излучение индуктивных фотонов может проходить сквозь фотопроводники с малой концентрацией свободных электронов малой массы. Повторение опыта Файлом и Миллсом (1963 г.), показало, что малая масса сверхпроводящих электронов отвечает за отличие токов сверхпроводимости от нормальных электрических токов. Заявитель понимает это как демонстрацию того, что электроны, имеющие малую массу, способны к усилению индуктивной энергии, основываясь исключительно на отношении их массы к массе нормальных электронов.

цитирую перевод патента Вильяма Барбата, думаю те кто в теме будет интересно, (публикую подобные цитаты не первый раз):

"По мере того как электроны проводимости переходят от одного типа металла к другому они либо приобретают либо теряют тепловые фотоны, чтобы регулировать свою массу в соответствии с различными требованиями орбит. В схеме,которая включает в себя два разнородных металлических последовательно расположенных и соприкасающихся между собой проводника, поток электронов проводимости в одном направлении вызывает излучение тепловых фотонов в месте контакта. в то время как поток электронов в обратном направлении вызывает охлаждение в месте контакта в следствие поглощения электронами проводимости внешних тепловых фотонов (эффект Пельтье).

Если вместе с металлом используется полупроводник, электроны проводимости которого обладают значительно меньшей массой, чем электроны металла, вместе контакта наблюдается значительно больший нагрев или охлаждение.

Следовательно, создание фотонов по средством индукции или излучения Лармора сопровождается созданием новой массы."

закончил перевод US 2007/0007844 патента на рус. + оригинал на англ.